摘要：本文针对无线通信业务增长，用户数量飞速增加导致的频谱资源匮乏问题，就当下备受研究学者们广泛关注的轨道角动量复用技术进行了详细地介绍，在此基础上，说明了尽管存在轨道角动量电磁波接收难的问题，但其在无线通信系统中仍有广大的应用前景。

  放眼当下，无线通信产业的快速的提升，为广大新老用户提供便利的同时，无线频谱需求量的飞速增加与有限的频谱资源之间的矛盾慢慢的变突出。为缓解这种矛盾，迫切地需要更高速、更高效、更智能的新一代无线移动通信技术，在频谱资源有限的情况下，进一步有效提升频谱利用率，轨道角动量复用技术作为一种可能的解决措施，在无线通信中获得了国内外学者的广泛研究。

  目前常用的移动通信、广播电视、卫星通信和导航等均基于平面电磁波理论（球面波的远距离近似），其等相位面与传播轴垂直。电磁波的轨道角动量（orbital angular momentum ：OAM）特性却使得电磁波的等相位面沿着传播方向呈螺旋上升的形态，故轨道角动量电磁波又称“涡旋电磁波”，如下图所示[1]。

  与频分复用（FDM）、时分复用（TDM）、码分复用（CDM）、空分复用（SDM）类似，电磁波的轨道角动量为无线通信系统提供了另一个复用维度，所以预见其传输能力无可限量。涡旋电磁波的场表达式中具有

  的相位因子，每一个轨道角动量态可被一个量子拓扑电荷(topological charge)

  可取任意的整数值，拓扑电荷亦被称作轨道角动量的阶数。具有不一样拓扑电荷的电磁涡旋波间相互正交，因此在无线传输过程中，可以在同一载波上将信息加载到具有不一样轨道角动量的电磁波上，而相互之间不影响，这种复用技术不仅可有效提升频谱利用率，而且具有更高的安全性[2]。此外，由于轨道角动量在理论上能拥有无穷维阶数（

  可取任意的整数值），故理论上同一载波频率利用轨道角动量电磁涡旋复用可获得无穷的传输能力[3]。

  的情况，电磁波的相位分布沿着传播方向呈螺旋上升的形态。图2列出了具有不一样拓补电荷的轨道角动量电磁波的等相位面。图2（a）所示为等相位面与传播轴垂直的平面电磁波，对应

  的电磁波的形态，沿着传输轴观测，在一个周期内，电场相位围绕传输轴逐渐变化了 360°，所以其具有

  的轨道角动量电磁波，沿着传输轴观测，在一个周期内，电场相位绕传输轴逐渐改变 720°，因而其电场的表达式中具有

  的相位项，所具有的轨道角动量为 2 阶。图2（d）中表示的电磁波具有拓扑电荷

  涡旋电磁波的另一个重要特点是波束整体呈发散形态，波束中心存在凹陷，中心能量为零，整个波束呈现中空的倒锥形，且

  绝对值越大，倒锥形对应的圆心角越大。图3 所示的仿真结果很好地描绘了涡旋电磁波的波束形态[5]。

  的值由1变化到2继而变化到4时，电磁波束原本的最大辐射方向慢慢的出现辐射暗区，且随着

  的增大，该暗区逐渐扩大，波束发散越来越厉害，这对电磁波的接收造成了困扰，已成为制约涡旋电磁波逐步发展和普及的主要的因素之一。

  如前文所述，各阶轨道角动量电磁波之间的相互正交性，为无线通信系统的信息传输提供了一个新的维度，且在理论上可获得无穷的传输能力。但由于涡旋电磁波整个波束呈现中空的倒锥形，电磁波波束发散，且随着传输距离的增大，环形波束的半径慢慢的变大，不得于接收。

  对这种电磁波的接收，现有的方法是采用一个大口径的天线（或天线阵）将整个环形波束接收下来。随着传输距离增大，所需接收天线尺寸也慢慢变得大。这种接收方法在长距离传输时变得异常困难，比如10公里的传输，天线公里直径天线]，鉴于此原因，涡旋电磁波目前还未能应用于远距离传输。

  文献[6]实现了仅2.5米长的32 Gbits-1的轨道角动量毫米波通信链路，在X极化和Y极化上均成功传输了轨道角动量为

  ，通信链路框图如图4所示[6]。2016年12月，清华大学航天航空学院航电实验室成功完成世界首次微波频段轨道角动量（OAM）电磁波27.5公里长距离传输实验[1]，标志着我国在轨道角动量电磁波的研究上取得了重大的成果与进展，但由于测试资料与分析资料较少，尚无法知晓该传输实验是否涉及多个轨道角动量电磁波的同时传输。

  本文在介绍轨道角动量电磁波的基本概念和两个重要特点的基础上，明确了其在接收环节上存在的技术瓶颈，同时也指出了由于其为复用技术提供了另一个新的维度，故可有效提升频谱复用率，极利于缓解无线频谱需求量飞速增加与有限的频谱资源之间的矛盾。